.RU

Поляризационная модель неоднородного физического вакуума - 10


Из данных этой таблицы видно, что плотность энергии гравитационного поля на несколько порядков превышает плотности энергий электрического, магнитного, спинового полей, а также плотности энергий W0EG

и

W0MS.
Следует напомнить, что ВД рассматривается в своем исходном состоянии, характеризуемом условиями ρ = 0, ρG = 0 т.е. в состоянии полного отсутствия его электрического и гравитационного взаимодействия с веществом.
Исходя из данных таблицы 4, можно сказать, что в полях Земли движение ВД в первом приближении определяют силы, связанные с плотностью гравитационной энергии W0G, но только до того момента времени, когда условие отсутствия вещества теряет силу.
Однако можно провести предварительное, сугубо теоретическое исследование погружения ВД в поля Земли, без учета электрического взаимодействия ВД с веществом.
Согласно (101), (102) при W0G

>>

W0E

,

W0M

,

W0S

,

W0GE

,

W0SM полная дипольная энергия ВД может быть представлена так:
(107)
Поскольку W0G

=

εEGE2EG/2, то эта плотность энергии может быть рассчитана по величине ускорения свободного падения, обозначенного как EG

.


В таблице 5 представлены значения E0G

,

W0G для внутренней области Земли в зависимости от радиуса r [78].
      1. Tаблица 5




r, км

E0G

,

м/с2

W0G, 109 /m3



0

0

0

1217.1

4.36

11.35

3485.7

10.69

68.20

5701.0

10.01

59.79

5951.0

9.976

59.36

6352.0

9.837

57.72

6371.0

9.819

57.51

Вне Земли, когда r > RЗ, где RЗ = 6371 км - радиус Земли, плотность гравитационной энергии может быть рассчитана на основе закона Ньютона в пренебрежении массой атмосферы. Она имеет следующее выражение:
Дж/м3.
Можно вычислить производную
Н/м3.
На рис. 6 схематично показаны изменения дипольной энергии W^ G ВД в зависимости от r при │aε│< 3 and │aε│> 3.
Рис.6.
Из этого рисунка видно, что при │aε│< 3 энергия WG имеет максимум приблизительно при r = 3485.7 км. Это есть граница Вихерта - Гутенберга, разделяющая мантию и ядро Земли [78]. Поскольку энергия WG является потенциалом для действующих на ВД сил, можно сказать, что при │aε│< 3 имеет место потенциальный барьер, запрещающий проникновение ВД на Землю. При указанном условии ВД отталкивается от Земли. Но если ВД каким-либо образом преодолевает этот барьер, он попадает в потенциальную яму, минимум которой совпадает с центром Земли.
Напротив, при │aε│> 3 на Земле имеет место потенциальная яма с минимумом энергии в районе границы между мантией и ядром. Однако сама область ядра Земли ограждена потенциальным барьером, и при указанном выше условии │aε│> 3 ВД не проникает в эту область.
В случае │aε│< 3 на поверхности Земли на каждый 1 м3 объема ВД, согласно (106), действует отталкивающая сила:
В случае │aε│> 3 на поверхности Земли на каждый 1 м3 объема ВД действует притягивающая сила:

В рассматриваемом приближении не видно различия во взаимодействии ВД с Землей как при aε > 0, так и при aε > 0, т.е. из этого приближения можно сделать неверное заключение о том, что ВД, состоящие из ФВВ или ФВА, могут попадать в одно и то же место. В настоящем приближении исключены вторые члены выражений (102)-(105), пропорциональные aε, aμ, изменяющие знак этих выражений при перемене знака соответствующих коэффициентов. Именно указанные вторые члены определяют разделение вакуумных доменов, состоящих из ФВВ или ФВА, в пространстве.
На основе зависимости энергии WG

от радиуса r, представленной на рис.6, можно сделать вывод, что при │aε│< 3 ВД не проникают, а при │aε│> 3 - проникают вглубь Земли. Но следует учесть электрогравитационную деполяризацию ВД на Земле, т.е. уменьшение электрической и гравитационной поляризаций ВД в результате притяжения к положительному полюсу электрического диполя ВД отрицательных электрических зарядов, а к отрицательному полюсу электрического диполя - положительных электрических зарядов вещества. Таким образом, электрогравитационная деполяризация ВД коренным образом изменяет характер взаимодействия ВД с полями Земли.


      1. ^ Об электрогравитационной деполяризации вакуумного домена



Характер электрогравитационного взаимодействия ВД с веществом определяется исходными величинами электрической и гравитационной поляризаций ВД на Земле. Эти величины поляризаций можно определить на основе соотношений (93), например, для случая нахождения ВД у поверхности Земли.
В таблице 6, согласно (93), представлены четыре слагаемых электрической и гравитационной поляризаций ВД, отнесенные к безразмерным коэффициентам k1ε = aε/(1 - aε2/9) (первый член) и k2ε = aε2/(3(1 - aε2/9)) (второй член).
            1. Таблица 6
          1. ^

            Электрическая поляризация






          1. ^

            Гравитационная поляризация






Коэффициенты k1ε и k2ε могут иметь величины порядка единицы и более. В таком случае рассматриваемая теория позволяет объяснить связанные с ПСО сильные физические эффекты на Земле, в частности, левитацию. При указанных значениях коэффициентов k1ε и k2ε представленные в таблице 6 размерные величины можно считать характерными для слагаемых электрической и гравитационной поляризаций.
Из данных таблицы 6 видно, что при расчете поляризаций исключительно большое значение имеют слагаемые электрической и гравитационной поляризаций, связанные с гравитационным полем Земли. Напротив, слагаемые поляризаций, связанные с электрическим полем Земли, пренебрежимо малы.
Величина электрической поляризации ВД 1 Кл/м2 сопоставима с рекордными величинами поляризаций сегнетоэлектриков. Величина гравитационной поляризации 1010 кг/м2 означает, что гравитационный диполь ВД с объемом 1 м3 имеет дипольный момент кг? м. Положительная и отрицательная массы диполя ВД в виде шара имеют величины порядка ± 1010 кг (плюс-минус 10 миллионов тонн).
Вместе с тем, даже при указанной выше величине электрической поляризации в атмосфере Земли неизбежен электрический разряд между полюсами электрического диполя ВД и, как следствие, его электрическая деполяризация. Внутри Земли, где высока проводимость пород, должна произойти почти полная электрическая деполяризация ВД. Для полной электрической деполяризации ВД в атмосфере Земли достаточно незначительной массы в виде катионов и анионов, порядка 10-8 –10-7 кг при электрических зарядах диполя ВД порядка ±1 Кл. Напротив, невозможна прямая гравитационная деполяризация ВД. Действительно, на поверхности Земли и внутри нее ВД окружает только положительная масса. Гравитационный диполь в таких условиях не может быть уничтожен. К этому диполю может быть присоединена захваченная положительная гравитационная масса, и только. Очевидно, что захваченная масса может присоединиться только к положительному полюсу гравитационного диполя. В атмосфере Земли газ будет сжиматься у положительного и разряжаться у отрицательного полюсов этого диполя.
При электрической деполяризации ВД связанные поверхностные электрические заряды ВД окружаются свободными электрическими зарядами вещества противоположного знака. Можно построить модель электрогравитационной деполяризации ВД, предположив, что деполяризующие свободные электрические заряды пропорциональны связанным электрическим зарядам на поверхности шара- ВД.
Тогда уравнения (90), (91), в пренебрежении величиной электрического поля Земли (Е0 = 0), будут иметь вид:
(1081)
(1082)
(1083)
(1084)
где EDi  - связанная со свободными электрическими зарядами однородная деполяризующая напряженность электрического поля внутри шара- ВД.
Сделанное выше предположение о пропорциональности свободных и связанных электрических зарядов позволяет считать поле EDi  однородным внутри шара - ВД. Для определения электрического поля вне шара - ВД, конечно, в пренебрежении полем Земли E0 введем псевдополяризацию PD = 3ε0EDi, связанную со свободными электрическими зарядами. Далее можно ввести эквивалентную поляризацию шара - ВД PEG – PD  и определить эквивалентный электрический дипольный момент dD =
(PEG – PD)V. При таком подходе электрическое поле вне шара следует определить по формулам (94), заменяя d на dD
Энергия ВД как гравитационного диполя в гравитационном поле, согласно (101), выражается так:
(109)
Согласно (108) и (109) эту энергию в рассматриваемом случае захвата свободных электрических зарядов вещества можно представить следующим образом:
(110)
где WD = ε0E2Di/2 - параметр с размерностью плотности энергии, характеризующий влияние электрического поля EDi на гравитационную энергию внутри ВД.
В атмосфере Земли поле EDi домена изменяется скачкообразно при каждом очередном электрическом пробое внутри ВД. Этот пробой наступает при Ei ? Eпр, где Епр - максимум напряженности электрического поля до пробоя газа атмосферы Земли. Очевидно, что величина Епр сильно зависит от давления, т.е. высоты над уровнем моря, влажности, запыленности и степени ионизации газа атмосферы. Для определения Епр можно использовать справочные и литературные данные, приведенные в [98].
Зависимость энергии WG(r) для случая движения ВД в атмосфере Земли дает соотношение (110) при WD = const и условии Ei < Eпр. При Ei = Eпр начинается электрический разряд, т.е. пробой в ВД. Можно предположить, что этот процесс продолжается до полной компенсации свободными электрическими зарядами вещества связанных вакуумных электрических зарядов ВД, т.е. до состояния ВД, характеризуемого условием Ei = 0. Таким образом, согласно (109), происходит изменение энергии WG от значения WG = ±ε1EпрE0GV до значения WG = 0.
Внутри Земли породы обладают относительно высокой электропроводимостью. Поэтому в первом приближении для этого случая можно положить электрическое поле Ei = 0 и, следовательно, WG = 0.
На рис.7 показаны зависимости энергии WG  вне Земли от радиуса r при │aε│< 3 и │aε│> 3 для случаев движения ВД в сторону Земли, например, за счет достаточно большой кинетической энергии ВД. Тонкими горизонтальными линиями показаны значения WG , соответствующие электрическому пробою внутри ВД при WG = ±ε1EпрE0GV. Сплошными кривыми показаны семейства WG(r), согласно (110), при:
1) WD = 0; 2) WD = 0.5 ∙ (aε2/9)W’0G; 3) WD = (aε2/9)W’0G,, где W’0G = 5.8 ∙ 1010 Дж/м3 - плотность энергии гравитационного поля на поверхности Земли.
Рис.3.
Из рис.7 видно, что в случае слабого действия на ВД всех сил, кроме гравитационной, при│aε│< 3, ВД зависает над Землей на различной высоте в зависимости от величин захваченных в космосе свободных электрических зарядов (WD ≠ 0). В таких же условиях при │aε│> 3 ВД имеет потенциальный барьер, препятствующий его проникновению на Землю. Если же ВД преодолевает этот барьер, например, за счет собственной кинетической энергии, связанной с захваченной массой, то далее он неизбежно уходит вглубь Земли.
Как видно из рис.7, имеют место скачки энергии WG  двух видов: при ее увеличении и уменьшении. Скачки энергии вверх соответствуют переходу определенной порции энергии гравитационного поля в энергию ВД. Эта порция больше энергии WG = ε1EпрE0GV, поскольку часть ее идет на выделение тепла. Скачки энергии вниз соответствуют переходу порции энергии WG = ε1EпрE0GV в тепло, т.е. ранее запасенная гравитационная энергия ВД преобразуется в тепло.
Переход части гравитационной энергии в тепло происходит за время электрического разряда в ВД. Согласно законам электрического разряда это время весьма мало. Поэтому указанный переход энергии сопровождается эффектом взрыва.
Можно вычислить энергию взрыва ВД (после взрыва ВД сохраняется) в атмосфере у поверхности Земли при его диаметре 0.23 м, т.е. характерном диаметре ШМ.
Согласно (109)

где Wпр = ε0E2пр/2.
При диаметре ВД равном 0.23 м, Eпр = 3 ∙ 106 В/м, V = 4πR3/3 = 0.00637 м3, где R- радиус ВД; W0G = 5.8 ∙ 1010 Дж/м3; Wпр ? 40 Дж/м3. Следовательно,
Дж.
При │aε│~ 1 энергия взрыва ВД в точности равна энергии взрыва средней ШМ [10]. Можно заметить, что при этом взрыве высвобождается, т.е. переходит в тепло, полная электрическая энергия 3Wпр V ? 0.76 Дж. Таким образом, почти вся энергия взрыва ВД связана с быстрым изменением гравитационного поля ВД.
Уместно подчеркнуть, что в результате электрического разряда внутри ВД происходит не только его почти полная электрическая, но и почти полная гравитационная деполяризация.


      1. ^ Связь спиновой поляризации с тензором спиновых механических напряжений




Согласно (98) магнитная и спиновая поляризации сферического ВД могут быть представлены так:
(1111)
(1112)
где k1μ = aμ/(1 - aμ2/9); k2μ = aμ2/(3(1 - aμ2/9)).
Численные значения слагаемых этих поляризаций, отнесенные к коэффициентам k1μ (первые члены) и k2μ (вторые члены) у поверхности Земли, представлены в таблице (7}.
Tаблица 7
          1. ^

            Maгнитная поляризация






          1. ^

            Спиновая поляризация





Из данных таблицы видно, что при k1μ ~ 1 и k2μ ~ 1 (aμ ~ 1) в магнитном и спиновом полях Земли величина магнитной поляризации ВД имеет умеренное значение, так как поляризация-намагниченность ферромагнетиков ~ 106 А/м; ферритов ~ 105 А/м. Величина же спиновой поляризации при указанных условиях чрезвычайно велика. Вместе с тем, велики и оба слагаемых спиновой поляризации, связанные как с магнитным, так и со спиновым полями Земли. Напомним, что спиновая поляризация имеет физический смысл плотности момента количества движения.
Поскольку оси вращения спинового и магнитного полюсов Земли не совпадают (расходятся приблизительно на 11° [84]), то вектора магнитного

H

0 и спинового

H

0S полей не совпадают по направлению (неколлинеарны) в любой точке на поверхности Земли.
Следовательно неколлинеарны и вектора

M

M и

H

0,

M

S и

H

0S. Поэтому на ВД действуют не равные нулю два момента сил:

T

M = [

l

M

B

0], где

l

M = 

M

MV and

B

0 = μ0

H

0, и

T

S = [

l

S

B

0S], где

l

S = 

M

SV and

B

0S = μ0G

H

0S.
Согласно (111)

. (112)
Выражения (111) характеризуют строго определенные количественные соотношения для величин и направлений магнитной и спиновой поляризаций ВД в пространстве в зависимости от величин и направлений магнитного поля

H

0 и спинового поля

H

0S Земли. Очевидно, что условие (112) является необходимым условием для выполнения соотношений (111).
Для получения представлений о магнитоспиновом взаимодействии ВД с веществом Земли, т.е. воздухом и водными парами атмосферы, водой и твердыми породами, необходимо остановиться на рассмотрении физических основ одного из великих экспериментов в истории физики – опыта Эйнштейна –де Гааза [60, 61], суть которого состоит во вращении подвешенного на тонкой гибкой нити стержня из ферромагнитного материала при изменении направления перемагничивающего магнитного поля. Помимо подтверждения известных микроскопических представлений, лежащих в основе теории перемагничивания магнитных материалов, парамагнитного и ядерного резонансов, описываемых уравнениями Ландау - Лифшица, Гильберта и т.д., Блоха и т.д. [32, 34, 62], опыт Эйнштейна – де Гааза показал физическую реальность связанного с микроскопическими спинами и орбитальными магнитными моментами макроскопического момента количества движения вещества. Плотность этого момента количества движения названа спиновой поляризацией. В теории Хевисайда эта величина имеет и полевое содержание, подобное тому, которое имеет магнитная поляризация (намагниченность).
Таким образом, опыт Эйнштейна- де Гааза позволил открыть специфический вид механического взаимодействия магнитного поля и вещества: гиромагнитные эффекты, характеризующие взаимосвязь магнитного поля и вращательного движения магнетиков. На основе теории Хевисайда этот же опыт позволяет предсказать еще один вид взаимодействия поля и вещества: гироспиновые эффекты - взаимосвязь спинового поля с вращательным движением спинориков - материалов, обладающих большой спиновой поляризацией.
Действительно, в опыте Эйнштейна –де Гааза вращение образца происходит в результате изменения спиновой поляризации, т.е. плотности момента количества движения за счет действия магнитного поля на магнитную поляризацию, жестко связанную со спиновой поляризацией. Но если в результате действия спинового поля произойдет только изменение спиновой поляризации образца, то эффект будет тот же самый - произойдет вращение образца в связи с изменением момента количества движения.
Среди разнообразных веществ самые сильные спинорики являются одновременно и самыми сильными магнетиками, т.е. сильные спинорики - это ферромагнетики. Спиновая поляризация ферромагнетиков, согласно (53), MS = MM/2γ где γ ? e/me - гиромагнитное отношение в случае преобладания спинов над орбитальными моментами, где e, me - электрический заряд и масса электрона соответственно. При MM ? 106 А/м, MS ? 3 ∙ 10 -6 кг/(м ∙ с).
Известно, что ферромагнетики перемагничиваются при превышении магнитным полем величины коэрцитивной силы Hc. Согласно (56) следует ожидать, что ферромагнетики как и спинорики изменяют спиновую поляризацию при величине спинового поля, большей величины Hc = 2γμ0Hc/μ0G. Если положить в качестве примера Hc = 1 А/м, то HcS ? 5 ∙ 1031 кг/(м ∙ с). Таким образом, для перемагничивания ферроспинорика необходима величина спинового поля, много большая спинового поля Земли - 1013 кг/(м ∙ с).
В качественном отношении ВД представляет собою одновременно аналог магнетика и спинорика. Единственное отличие ВД от обычных магнетиков-спинориков, обычно представляющих собою твердое тело, состоит в том, что он проницаем для вещества.
Именно последнее свойство ВД позволяет ему взаимодействовать с веществом не только посредством магнитного и спинового полей, т.е. за счет электрической и гравитационной силы Лоренца, но и с помощью гиромагнитного и гироспинового эффектов.
В количественном отношении ВД, как магнетик, отличается от обычных магнетиков не очень сильно, но как спинорик - коренным образом. Из данных таблицы 6 видно, что величина спиновой поляризации ВД может достигать 1013 кг/(м ∙ с), в то время как у ферромагнетиков величина этой поляризации, как видно из приведенной выше оценки, равна всего 3 ∙ 10 -6 кг/(м ∙ с). Кроме того, у ВД не существуют полевые пороги в виде коэрцитивных сил, с которых начинаются изменения поляризаций. В рассматриваемой модели ВД, согласно (111), поляризации линейно зависят от полей.
Итак, рассмотрение физической сущности опыта Эйнштейна- де Гааза заставляет обратить внимание на спиновую поляризацию ВД как на фактор сильного механического, в частности, вращательного взаимодействия ВД с веществом.
В построенной Седовым механике сплошных сред [83] спиновой момент MS выступает как внутренний момент количества движения. Седов обратил внимание на то, что уже в АФВ в магнитных полях, например, в магнитном поле Земли практически во всех средах: диамагнетиках, парамагнетиках, ферромагнетиках, возникает спиновая поляризация. Этот механический фактор совершенно не учитывается в классических теориях сплошных сред: гидромеханике, теории упругости и т.д. Можно априори сказать, что спиновая поляризация сред в АФВ мала. Но все же интересно проверить, действительно ли мал гиромагнитный эффект в каждом конкретном случае.
Дипольная природа неоднородного физического вакуума приводит к его слабому силовому взаимодействию с полями и веществом. Напротив, модель предсказывает сильное взаимодействие за счет моментов этих сил. Однако авторы современных концепций ни в механике сплошных сред, ни в теории упругости, ни в гидромеханике, обычно не упоминают уравнения моментов. В тех редких случаях, когда уравнения моментов все-таки рассматриваются, то это делается только для того, чтобы показать их тождественность с уравнениями импульсов. Такой результат является прямым следствием априорного предположения, что в среде отсутствуют внутренние моменты и, как следствие, тензор напряжения симметричен. В более общей постановке строит механику сплошных сред Седов [83]. В качестве примера среды с внутренними моментами он рассматривает ферромагнетик в магнитном поле и приводит упомянутый выше опыт Эйнштейна- де Гааза, который иллюстрирует проявление внутренних моментов. Для такой среды уравнение моментов в тождество не вырождается, а в случае ВД порождает соотношение
(113)
где ?ij - компоненты несимметричного тензора напряжения; MS представляет собой плотность момента количества движения;

i

,

j, k

- орты по осям x, y, z соответственно.
Таким образом, предположение о равенстве нулю внутренних моментов и, как следствие, симметрии тензора напряжения, ограничивает круг корректно решаемых задач условием постоянства вектора поляризации.
Из уравнения (113) можно видеть, что производная по времени от спиновой поляризации MS является фактором вращательного движения вещества внутри ВД.
Именно при dMS /dt ≠ 0 тензор механических напряжений становится несимметричным, т.е. внутри ВД возникает крутящий механический момент, связанный с не уравновешенными механическими касательными напряжениями. Действительно, в случае неизменного направления вектора MS по оси z, согласно (113), мы имеем:
(114)
Следовательно?xy?yx, где ?xy, ?yx механические касательные напряжения в плоскости xy внутри образования.
Таким образом, согласно (114), интенсивность вращательного движения внутри ВД зависит от производной спиновой поляризации по времени, а согласно (111), также и от производных магнитного и спинового полей Земли по времени. Изменения во времени магнитного поля Земли приведены в геофизической литературе [85]. В частности, это поле изменяется во время магнитных бурь. О спиновом поле Земли пока мало что известно, его еще не измеряют. Но несомненно то, что оно изменяется при изменениях круговой частоты вращения Земли вокруг своей оси. За один год отношение ∆ω/ω имеет порядок 10-8, где ω - круговая частота вращения Земли, ∆ω - ее изменение. Однако, самая простая причина изменения величины MS во времени внутри ВД связана, согласно (111), с изменениями

H

0 и

H

0S в результате движения ВД в магнитном и спиновом полях Земли.
В случае движения ВД вдоль поверхности Земли, согласно (111),
(115)
где υ = ds/dt - скорость движения ВД; s - длина пути ВД вдоль Земли.
Можно выполнить численные оценки величин первого и второго членов выражения (115) справа, предполагая, что в области экватора Земли вертикальные компоненты магнитного и спинового полей равны, соответственно, H0z

= H0 cos θ; H0Sz

= H0S cos θ, θ - угол, отсчитываемый от оси вращения Земли, H0 ? 20 А/м - магнитное поле, 1013кг/(м ? c) - спиновое поле у полюса Земли. Пусть скорость движения ВД направлена перпендикулярно экватору и равна 30 м/с. Тогда при ds = RE, где RЗ - радиус Земли, можно получить следующие оценки:
(1161)
(1162)
Таким образом, согласно (114), внутри подвижного ВД в плоскостях, перпендикулярных оси вращения, возникают касательные механические напряжения
? = ?1 + ?2 направленные по окружностям вокруг оси вращения с центрами на оси вращения. Два слагаемых этих напряжений без учета знака выражаются так:
кг/см2; кг/cм2,
где

При интерпретации полученных оценок касательных напряжений внутри ВД следует учесть сделанное выше предположение, согласно которому ВД может быть заполнен не только ФВВ или ФВА, но и смесями этих сред с АФВ. В первом случае величины коэффициентов aε, aμ, имеют свои предельные значения, которые мы полагаем равными единице. Во втором случае эти коэффициенты малы, т.е. aε << 1, aμ << 1. Такое предположение сделано, исходя из фактов большого разнообразия интенсивности свечения ПСО и других их свойств.
При aμ ~ 1 коэффициенты k1μ ~ 1 и k2μ ~ 1. Величины касательных напряжений внутри ВД в этом случае будут иметь весьма большие значения при быстром движении ВД в неоднородных магнитном и спиновом полях. Если ВД с такими касательными напряжениями, например, τ ~ 500 кг/cм2 будет находиться в атмосфере Земли, то вращение воздуха внутри ВД будет связано с большими центробежными силами, вытесняющими газ на периферию ВД. Очевидно, что в этом случае внутри ВД будет сильное разряжение газа. В случаях изменения магнитного и спинового полей внутри Земли ВД будет вызывать там сильное механическое воздействие.
Согласно выполненным оценкам касательных напряжений даже при a? << 1, a? << 1 ВД может вызывать вращательное движение воздуха при слабом изменении магнитного и спинового полей. Поэтому возможно, что вращательное движение воздуха, пыли и т.д. является не менее характерным признаком присутствия ВД, чем его светимость.
В энергетическом отношении ВД с магнитной и спиновой поляризациями выступает как преобразователь в тепло того вида энергии, за счет которого производится его движение. В частности, если ВД движется в результате действия сил перепада атмосферного давления, например, в торнадо, то именно энергия подвижных масс воздуха преобразуется сначала в механическое вихревое движение газа, а затем в тепло. Очевидно, что в этом случае ВД оказывает тормозящее действие на движение подвижных масс воздуха. Таким образом, в уравнении механического движения ВД в ряду потенциальных сил появляются силы диссипативного характера.
Вращательное движение газа внутри и вокруг ВД практически не вызывает спиновую деполяризацию ВД. Это утверждение можно легко проверить проведением оценочных расчетов. Например, на поверхности реки, имеющей ширину 1000 м, глубину 10~м, скорость движения воды 1 м/с, местное спиновое поле равно 5∙103 кг/(м ∙ с), что намного меньше спинового поля Земли 1013 кг/(м ? c).
Магнитная деполяризация ВД, а следовательно, и связанная с нею спиновая деполяризация, возможна только в магнитных средах и в хорошо электропроводящих породах Земли и морской воде.
Таким образом, в большинстве случаев можно не учитывать магнитоспиновую деполяризацию ВД. Достаточно лишь определить действующие на ВД силы со стороны магнитного и спинового полей Земли, используя формулы (104)-(106). Очевидно, что это влияние будет существенным только в случае сильной электрогравитационной деполяризации ВД, когда силы, связанные с плотностью энергии гравитационного поля, будут малы.
Заметим, что физический эффект Эйнштейна – де Гааза в ВД следует отнести к одному из видов сильного взаимодействия вещества и поля, причем одновременно магнитного и спинового.

    1. Квазистатика. Полевое взаимодействие вакуумных доменов с веществом

3.3.1. Задачи квазистатики в модели неоднородного физического вакуума


При рассмотрении физических процессов погружения ВД в вещество мы будем понимать под веществом не только воздух атмосферы Земли, но и плотные субстанции в виде пород и вод Земли, а также объекты крупных искусственных сооружений, созданные руками человека. Вопросы о проникновении ВД в плотное вещество, движении внутри него и воздействии ВД на это плотное вещество могут быть изучены в результате решения ряда конкретных задач в модели объединенной электрогравидинамики с выделенным ВД. При этом мы уже не можем ограничиться статическим приближением уравнений модели. Ведь многие физические параметры плотного вещества кардинально отличаются от физических параметров газа атмосферы Земли. В плотном веществе можно видеть все описываемые моделью физические явления. Поэтому в рассматриваемом случае необходимо принимать во внимание все уравнения (47)-(50) модели неоднородного ФВ и, конечно, в этих уравнениях уже невозможно пренебречь одновременно всеми частными производными по времени.
Вместе с тем, во многих задачах погружения ВД в плотное вещество может быть использовано хорошо известное в классической теории электромагнетизма квазистатическое приближение [58]. В этом приближении полагается равной нулю временная задержка, связанная с распространением электромагнитных волн в исследуемой области. Причем такое приближение можно использовать только в случаях, когда размеры рассматриваемой области пространства много меньше длины электромагнитной волны, характерной для основных параметров среды и характерных частот изменения внешнего электромагнитного воздействия. Такая область пространства обычно выделяется вполне естественно в виде той или иной неоднородности вещества, т.е. в виде рассматриваемого тела.
В объединенной электрогравидинамике условия квазистационарности имеют тот же вид, что и в электродинамике. Только помимо длины электромагнитной волны необходимо иметь в виду и длину грависпиновой волны. При учете последнего фактора, рассматриваемая область пространства также выделяется совершенно естественно. Ею является область, занятая ВД с его ближайшими окрестностями.
Характерной особенностью квазистатических приближений в электродинамике является разделение задач электрического поля и электрического тока, решаемых в теории электрического тока в электролитах, емкостных структурах, полупроводниковых системах и т.д. и задач магнитного поля и электрического тока, исследуемых в теории магнитного поля.
В модели объединенной электрогравидинамики также целесообразно разделить задачи электрогравитации и задачи магнитоспинорики как в статическом, так и в квазистатическом приближениях.

^ 3.3.2. Вакуумный домен в электропроводящей среде


        1. 2010-07-19 18:44 Читать похожую статью
        2. Контрольная работа
        3. Контрольная работа
        4. Контрольная работа
        5. Контрольная работа
        6. Контрольная работа
        7. Контрольная работа
        8. Контрольная работа
        9. Контрольная работа
        10. Контрольная работа
        11. Контрольная работа
        12. Контрольная работа
        13. Контрольная работа
        14. Контрольная работа
        15. Контрольная работа
        16. Контрольная работа
        17. Контрольная работа
        18. Контрольная работа
        19. Контрольная работа
        20. Контрольная работа
        21. Контрольная работа
        22. Контрольная работа
        23. Контрольная работа
        24. Контрольная работа
        25. Контрольная работа
        26. Контрольная работа
        27. Контрольная работа
        28. Контрольная работа
        29. Контрольная работа
        30. Контрольная работа
        31. Контрольная работа
        32. Контрольная работа
        33. Контрольная работа
        34. Контрольная работа
        35. Контрольная работа
        36. Контрольная работа
        37. Контрольная работа
        38. Контрольная работа
        39. Контрольная работа
        40. Контрольная работа
        41. Контрольная работа
        42. Контрольная работа
        43. Контрольная работа
        44. Контрольная работа
        45. Контрольная работа
        46. Контрольная работа
        47. Контрольная работа
        48. Контрольная работа
        49. Контрольная работа
        50. Контрольная работа
        51. Контрольная работа
        52. Контрольная работа
        53. Контрольная работа
        54. Контрольная работа
        55. Контрольная работа
        56. Контрольная работа
        57. Контрольная работа
        58. Контрольная работа
        59. Контрольная работа
        60. Контрольная работа
        61. Контрольная работа
        62. Контрольная работа
        63. Контрольная работа
        64. Контрольная работа
        65. Контрольная работа
        66. Контрольная работа
        67. Контрольная работа
        68. Контрольная работа
        69. Контрольная работа
        70. Контрольная работа
        71. Контрольная работа
        72. Контрольная работа
        73. Контрольная работа
        74. Контрольная работа
        75. Контрольная работа
        76. Контрольная работа
        77. Контрольная работа
        78. Контрольная работа
        79. Контрольная работа
        80. Контрольная работа
        81. Контрольная работа
        82. Контрольная работа
        83. Контрольная работа
        84. Контрольная работа
        85. Контрольная работа
        86. Контрольная работа
        87. Контрольная работа
        88. Контрольная работа
        89. Контрольная работа
        90. Контрольная работа
        91. Контрольная работа
        92. Контрольная работа
        93. Контрольная работа
        94. Контрольная работа
        95. Контрольная работа
        96. Контрольная работа
        97. Контрольная работа
        98. Контрольная работа
        99. Контрольная работа
        100. Контрольная работа
        101. Контрольная работа
© Помощь студентам
Образовательные документы для студентов.